近獨立粒子統計力學

近獨立粒子統計指的是統計力學中對粒子的特定描述，它的特點是不考慮粒子間的相互作用。近獨立粒子三種主要模式是：

• 描述古典系統用：麥克斯韋-玻爾茲曼統計

${\bar {n}}={\cfrac {1}{e^{\left(\epsilon -\mu \right)/kT}}}$

當$\mu =0.55eV$，溫度在50開爾文與375開爾文之間取離散值時，費米函數 $F(\epsilon )\$ 和能量值$\epsilon \$之間的關係曲線。

• 描述含費米子的量子系統用：費米-狄拉克統計

${\bar {n}}={\cfrac {1}{e^{\left(\epsilon -\mu \right)/kT}+1}}$

• 描述含玻色子的量子系統用：玻色-愛因斯坦統計

${\bar {n}}={\cfrac {1}{e^{\left(\epsilon -\mu \right)/kT}-1}}$

這三種統計的不同之處在於：

• 在古典物理中，粒子被視為能被區分出來的不同個體。
• 在量子物理中，兩個費米子不能處於同一個物理態。
• 在量子物理中，要區分玻色子只能從不同的物理態入手，位處同一態的玻色子沒有分別。因此，在物理態一的光子甲及在物理態二的光子乙，跟態一的光子乙及在態二的光子甲沒有分別。但在古典物理中它們會是兩個不同的系統，而在量子物理只算作一個。故玻色子表現得像它們都喜歡在同一狀態似的。

數學上使用可交換算符描述玻色子，反交換算符描述費米子，所以造成了以上的差別。

參閱

• 全同粒子
• 盒中氣體
• 費米氣體
• 玻色氣體