弗罗贝尼乌斯流形

在微分几何中，杜布罗温提出的弗罗贝尼乌斯流形^[1]是切空间上具有某种兼容乘法结构的平坦黎曼流形。这一概念将弗罗贝尼乌斯代数推广到切丛。

弗罗贝尼乌斯流形自然出现于辛拓扑，更具体地说是量子上同调之中。最广义的定义是黎曼超流形范畴，我们这里的讨论仅限于光滑（实）流形。也可限制在复流形。

定义

令M为光滑流形。M上的仿射平面结构是指逐点扩张切丛TM、其切括号消失的向量空间的层 T^f。

局部例子：考虑M的表上的坐标向量场。若能将这样的向量场粘合到表的覆盖族中，则流形是仿射平面结构。

进一步给出M上的黎曼度量g。若对所有平面向量场X、Y， $g(X,\ Y)$ 都是局部为常数的，那么就与平面结构相容。

当且仅当黎曼流形的曲率张量在任何地方都为0，才具有相容的仿射平面结构。

TM上的交换积*族等价于 $s^{2}(T^{*}M)\otimes TM$ 的一个剖面A，通过

X*Y=A(X,Y).\,

此外还需要属性

g(X*Y,Z)=g(X,Y*Z).\,

于是组合g^#∘A是对称3张量。

这就意味着具有常数积的线性弗罗贝尼乌斯流形 $(M,\ g,\ *)$ 是弗罗贝尼乌斯代数M。

给定 $(g,\ T^{f},\ A)$ ，则局部势Φ是局部光滑函数，使得对所有向量场X、Y、Z，有

g(A(X,Y),Z)=X[Y[Z[\Phi ]]].

弗罗贝尼乌斯流形 $(M,\ g,\ *)$ 现在是平坦黎曼流形 $(M,\ g)$ ，其对称3张量A在任何地方都有局部势，且是结合的。

基本性质

积*的结合性等价于局部势Φ中的下列二次偏微分方程：

\Phi _{,abe}g^{ef}\Phi _{,cdf}=\Phi _{,ade}g^{ef}\Phi _{,bcf}\,

当中隐含了爱因斯坦求和约定， $\Phi _{,a}$ 表示Φ函数对坐标矢量场的偏导数 ${\frac {\partial }{\partial x^{a}}}$ ，已经假定后者是平坦的； $g^{ef}$ 是度量的系数之逆。

于是，方程称作结合性方程，或威滕-迪杰格拉夫-韦尔兰德-韦尔兰德（Witten–Dijkgraaf–Verlinde–Verlinde，WDVV）方程。

例子

除了弗罗贝尼乌斯代数外，量子上同调中也有些例子。比如，给定半正定辛流形 $(M,\ \omega )$ ，则在诺维科夫环在C上的偶量子上同调 ${\rm {QH}}^{\rm {even}}(M,\ \omega )$ 存在0的开邻域U，同时U中a的大量子积 $*_{a}$ 是解析的。现在U连同相交形式 $g=<-,\ ->$ 是（复）弗罗贝尼乌斯流形。